Операция присваивания Атрибуты фигурного текста Геометрическая оптика Фотоэлектрический эффект Ядерные реакции Волновые свойства Квантовая механика Электромагнитное поле Задачник по ядерной физике Квантовая физика Электростатика Математика MATLAB Компьютерная математика Maple Лекции по математике учебник Outlook На главную Комплексные числа

Кинематический вывод преобразований Лоренца

Длина движущегося стержня, как видим, меньше его собственной длины l0 . Движущийся стержень как бы сокращается вдоль направления своего движения. Однако это не истинное, а кажущееся сокращение, более точно, это исключительно кинематический эффект, целиком обязанный принятому определению локального поля времени в движущейся системе отсчёта.

 Итак, мы вывели с помощью исключительно кинематических рассуждений следующие формулы преобразований:

 

которые называют формулами преобразований Лоренца.

 В заключение заметим, что кроме кажущегося, чисто кинематического сокращения длинны движущегося стержня в рассматриваемой кинематике, основанной на описаных выше процедурах построения полей времени в системах отсчёта K  и K’ , имеется ещё и эффект кажущегося замедления хода движущихся часов.

 Пусть мы имеем часы, неподвижные в “движущейся” системе K’ , находящиеся в точке x’A = x’B . Пусть в них произошел один период колебаний, начавшийся в момент времени t’A (событие A) и окончившийся в момент времени t’B (событие B), так что t’B - t’A=  , где  - период колебаний часов в “собственной” системе отсчёта

(где они покоятся). Обозначив через xA , xB , tA и tB координаты событий A и B в системе отсчёта K , получаем

 

 

Вычитая второе равенство из первого для кажущегося периода колебаний часов, определённого в “движущейся” системе K’ имеем следующую формулу

 

так как x’A = x’B . Следовательно, окончательно получаем формулу

 

 

для кажущегося, т.е. кинематического, замедления хода движущихся часов.

 

Материаловедение Металлы, проводники, кристализация

Электропроводность твёрдых диэлектриков.

Описание материалов:

СТЕКЛА.

Стекла — неорганические квазиаморфные вещества — представ­ляют собой сложные системы различных оксидов. Кроме стеклоообразующих оксидов, т. е. таких, каждый из которых способен сам по себе в чистом виде образовывать стекло (SiO2, B2C3, в состав стекол входят и другие оксиды: щелочные Na2O, K2O, щелочноземельные CaO, BаO, а также PbO, Al2O3 и др. Основу большинства стекол составляет SiO2; такие стекла называются силикатными. Электрические токи в металлах, вакууме и газах Постоянный электрический ток

СВОЙСТВА СТЕКОЛ:

Свойства стекол меняются в широких пределах в зависимости от их состава и режима тепловой обработки. Строение и общие свойства атомных ядер

Плотность. Стекла имеют плотность, которая колеблется от 2 до 8,1 Мг/м3. К тяжелым стеклам принадлежат стекла с высоким содержанием свинца (хрустали, флинты). Плотность обычных сили­катных стекол (например, оконного стекла) близка к 2,5 Мг/м.

Механические свойства. Прочность стекол на сжатие много больше, чем прочность на разрыв: предел прочности при сжатия составляет 6000—21 000 МПа, при растяжении — 100—300 MПa.

Тепловые свойства. Как аморфные вещества, стекла не имеют резко выраженной температуры плавления. При нагреве вязкость стекол уменьшается постепенно; за температуру размягчения стекла принимается температура, при которой вязкость его составляет 107—108 Па·с. Температуры размягчения большинства стекол на­ходятся в пределах от 400 до 1600 0C; последнее значение соответст­вует кварцевому стеклу (состава 100 % SiO2). Добавки к SiO2, в частности щелочные оксиды, понижают температуру размягчения. Значение al стекол различного состава изменяется в пределах от 0,55-10-6 К-1 (это значение также относится к кварцевому стеклу) до 15×10-6 К-1; al играет большую роль в оценке стойкости стекол к резким сменам температуры (термоударам).